第四十六章 流体力线（第2/4页）

我们知道，描述热传导于均匀物质的迈尔热传导定律，与静电学内描述电场和电势之间的关系式，它们的方程的形式相同。

很明显地，设定热导率等于一，则电势可以比拟为温度，而电场可以比拟为热通量。

泰勒斯的电力线变为了热流线，等势线变为了等温线。

所以，解析热传导问题的方法，可以用来解析静电学问题。”

魔网的剧烈变动已经引起了泰勒斯的注意，他一个闪现出现在布莱尼娅身后，悬浮在半空，也不打扰，静静的看着布莱尼娅的论文，眼眸闪烁着异彩。

泰勒斯从未想过，一贯认真细致温柔的秘书官布莱尼娅竟然在学术上也如此出类拔萃，她对力线天才般的类比，不可压缩的流体这种说法更是让泰勒斯本人都觉得豁然开朗。

布莱尼娅还在讨论着热传导与静电学的相似性，她双眸闪烁着异彩。

“热传导依赖的是物质的紧邻的两个粒子之间互相接触而产生的邻接作用；思考两个相距很远的电荷，不经过任何媒介，互相直接施加于对方的作用力，假若电场力是这种作用力，则电场力是一种超距作用。两种完全不同的物理现象，居然能用同样形式的数学方式来描述，这给予人很大的遐想空间。”

她没有过度讨论，继续将笔锋回到不可压缩的流体上来。

泰勒斯也仔细的看着，嘴角流露出一丝笑意，布莱尼娅真的太理解自己的理论了。

“热传导机制只能够有限地比拟出电磁场的物理现象。流体流动机制具有更大的威力，更多的功能来比拟静电学和静磁学。

不可压缩流体的任何部分的体积不会因为时间的演进而改变。

这是一种假想的理想流体，是一种非常简单的流体。

我们不妨更进一步假设流体的流动是稳定的。

在任何位置，流动的方向和速率不含时间。

这样，就不用考虑时间的因素。

流体内部任意元素，随着流动，会描绘出一条曲线，称为‘流动线’。

泰勒斯想出的力线能比拟为流动线。”

文字如水银泻地般汩汩流出，是那样的自然，一切都是那样的切合，布莱尼娅不愧是数学天才，随后就是大段大段的数理证明，在不懂的人看来令人目眩，在懂的人看来犹如真理的钥匙。

泰勒斯几乎热泪盈眶，他像重新认识了布莱尼娅一般，双眸闪烁着异彩，学霸只敬佩学霸。

布莱尼娅的证明已经接近尾声，她重重的写下：

“不可压缩流体系统遵守叠加原理，也就是线性映射。

给予三个流体流动系统，假设第三个系统在每一个位置的流速，是另外两个系统在同样位置的流速的矢量和。

则通过第三个系统的一个曲面的每单位时间的流体体积，等于通过另外两个系统的同样曲面的每单位时间的流体体积的和。”

附近的魔网已经沸腾，大片的源力已经在此等候，静待布莱尼娅采撷，布莱尼娅却不闻不问，她继续撰写着这种假象流体，展开新的大段论述，重点讲述无质量流体流过阻抗介质的均匀运动。

“理想流体没有质量，没有惯性，与艾斯运动定律无关。这种模型是几何模型，不是物理模型。

……

给予一个流体系统的等压曲面，则可计算出在空间所有位置的流速，也能布置好所有的单位力管，包括其力管源和力管壑。反之，给予一个系统所有的力管源和力管壑，则可计算出在空间所有位置的流速，也能计算出等压曲面。

给予一个流体系统，已知其在每一个位置的压强、力管源分布和力管壑分布，假设其介质的阻抗系数为k。这个系统等价于一个介质的阻抗系数为一、力管源和力管壑的流量分别为k倍的系统。两个系统在每一个位置的压强相等，流速也相等。